Tiêu đề CHUYEN DONG DIEN TICH TRONG DIEN TU TRUONG.pdf ✅

Chuyên đề: Chuyển động của điện tích trong điện từ trường NAVAN 4 Có thể biểu diễn vận tốc v qua hiệu điện thế tăng tốc U0 ta có: U0 m 2q v  Do đó: B U . q 2m R 0  Từ các kết quả trên ta thấy các đặc trưng của chuyển động của hạt điện phụ thuộc vào tỉ số m q , tức là phụ thuộc vào loại hạt điện cụ thể. Nếu các hạt khác loại (như êlectrôn, prôtôn,...) cùng được tăng tốc dưới điện áp U0 và đi qua một từ trường B như nhau thì bán kính quỹ đạo, chu kỳ và tần số của chuyển động tròn sẽ khác nhau. Vì vậy người ta có thể dễ dàng phân chia các loại hạt với điện tích riêng m q khác nhau. Khi tỉ số B U0 không đổi thì quỹ đạo của hạt điện cũng không đổi. Hạt điện chỉ chuyển động tròn trong vùng từ trường đủ rộng và đủ lớn. 3.2. Vận tốc ban đầu của hạt điện hợp với từ trường một góc bất kỳ Xét hạt điện có điện tích q, khối lượng m, chuyển động trong từ trường B  . Chọn trục tọa độ Oxyz sao cho B B.k    , vận tốc 0 v  hợp với từ trường một góc  và nằm trong mặt phẳng Oyz. 0 v  có hai thành phần: 0z v  song song với B  và 0 y v  vuông góc với B  . Thành phần 0 y v  tạo lực Lorentz trong mặt phẳng Oxy gây nên chuyển động tròn như vừa xét ở trên. Thành phần 0z v  gây nên chuyển động thẳng đều theo phương Oz và vuông góc với mặt phẳng quỹ đạo của chuyển động tròn. Ta có: v v cosα.k v sinα. j 0 0 0      Phương trình chuyển động của hạt điện: qv B dt dv m      Viết dưới dạng các thành phần x, y, z trong hệ tọa độ Oxyz: dt dy ωv ω dt dv y x   (1) dt d ωv ω dt dv x x y     (2) 0 dt dv  z (3) Với m qB ω  Lấy tích phân các phương trình (1), (2) và (3) ta được: v ωx v sinα v ωy y 0 x     v v cosα const z v cosα.t z  0    0 Thế vx và vy vào (1) và (2) ta có:         y ω y 0 x ω x ωv sinα 2 0 2     0 v sinα x Ccos ωt ω y Dcos ωt '             